第六百三十一章 历史:飞啊飞啊飞(下)(九千字章節!)(2 / 3)

新手钓鱼人 / 著

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赵忠尧轻轻放下笔,露出了一道若有所思的表情:

“咦谐振子居然有两个解析解?”

随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人,问道:

“老胡,洪元同志,你们的结果呢?”

胡宁朝他扬了扬手中的算纸:

“我也是两个解。”

朱洪元的答案同样简洁:

“我也是。”

见此情形,老郭不由眯了眯眼睛。

他所计算的是so(1)和so(3)群的粒子数算符,虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度,但这个假设其实和现实几乎无异。

而根据计算结果显示。

这个模型在数学上具备两个解析解,对应的是量子所述的玻色子规范场。

其中一个解析解对应的自旋为1,另一个解析解对应的自旋则为0。

而自旋为零在场论中对应的便是

标量概念。

这其实很好理解。

量子场论中使用的的自然单位进行计算,真空中的光速c=约化普朗克常数=1,时空坐标x=(x,x,x,x)=(x,y,z,it)=(x,it),偏微分算符=(,,,)=(/x,/y,/z,/it)=(,-it)=(▽,-i/t)

狭义相对论的能量动量关系式是e= p+ m,让能量e用能量算符i/t替换,动量p用动量算符i▽替换,就可以得到-/t=-▽+ m,即▽-/t-m=0

让它两边作用在波函数Ψ上得(-m)Ψ=0,这就是大名鼎鼎的克莱因-戈登场方程。

算符在洛伦兹变换下是四维标量,即"=静质量的平方m是常数。

要使克莱因-戈登场方程具有洛伦兹变换的协变,即将方程(-m)Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的("-m)Ψ"=0形式不变,唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ"=Ψ就达到目的了,这样的场叫标量场。

如果让洛伦兹变换特殊一点,保持时间不变,而在空间中旋转,这样旋转后的波函数Ψ"(x",t)=exp(-is·α)Ψ(x,t)。

这就是说在时间t不变的情况下,波函数Ψ(x,t)的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x"。

而波函数Ψ(x,t)变成exp(-is·α)Ψ(x,t)=Ψ"(x",t),并且Ψ(x,t)=Ψ"(x",t)。

唯一的办法就是让自旋角动量s=0,这说明克莱因-戈登场方程描述的场粒子自旋为零。

非常简单,也非常好理解。

换而言之

玻色子确实如同徐云所说的那样,可以分成标量玻色子和矢量玻色子。

“”

过了片刻。

赵忠尧胸口微微起伏了两下,整个人深吸一口气,平复好心绪后继续看向了王淦昌手中的第三方报告。

如果考虑到矢量玻色子的影响

那颗强子的末态位异常就不难解释了:

强子也是一种典型的复合粒子,内部存在一种矢量规范玻色子的结构完全称得上合理——这也是朱洪元他们归纳的‘元强子’的一种嘛。

某种意义上来说,这个解释甚至有点索然无味?

不过赵忠尧却没有因为这个索然无味的解释而感到无趣,此时他的好奇心反倒出奇的有些旺盛:

“小韩,你说的标量玻色子到底是个什么情况?”

上头提及过。

赵忠尧在徐云引导下计算出来的解析解有两个,分别对应矢量玻色子和标量玻色子。

其中矢量玻色子虽然有些出乎赵忠尧现有的认知,但它本身却属于得知真相后可以理解的范畴。

毕竟量子场论中有个概念叫做规范对称性,也就是规范场论。

规范场论的典型代表就是光子,也就是最少在电磁相互作用中是成立的。

如今规范玻色子拓展到弱力或者强力,趋势上还算正常。

好比你平时追一本网络小说,原本那个作者玩的都是实时的梗,发生事件不是今天就是昨天,大家都在调侃【紧跟时事没有存稿】。

结果某次突然发现作者玩的梗没时效性了,发生的时间超过了三天,那么读者自然就会怀疑这个作者有了三天以上的存稿。

而规范玻色子呢,就相当于作者承认自己手上有七天的稿子。

这个时间跨度比三天要多,但趋势性上倒也不难接受。

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