b的鱼竿则是高能物理的费米面，不符合大家的认知，但它的原理也是通过鱼饵抛竿去钓的鱼。
这就是半导体和粒子物理中费米面的不同点一一这句话很重要，否则你会无比纠结为什么一个半导体的概念会和粒子物理扯上关系。
而既然都是鱼竿，那么制作的流程也都是大同小异的：
先制作主体、然后再穿线、打钩、上纺车轮或者水滴轮、去菜市场买鱼等等
所以此时周绍平和徐云所作的，便是根据固定流程搞定第一步：
粒子费米面的耦合参数。
耦合是描述两个量相互的作用，作用效果的强弱可以用耦合参数来表示一一有些时候也叫作耦合系数，属于表述习惯的问题，概念上都是指一个东西。
比如在一个温和狭窄的均匀电场中，放置了一个黑黑粗粗硬硬的导体。
导体的电场是内部电场和外部电场共同作用的结果，外电场使导体内部的自由电荷发生移动，自由电荷会聚集在导体表面，相干波叠加时会产生拍频，最终的效果是该电场和外电场相互抵消，导体内部无电场，也就是静电平衡状态。
嗯，不要多想，只是电场和导体而已。
总而言之。
表面自由电荷的电场与外电场属于耦合关系，相互牵制，动态变化。
总电场就是外电场和导体表面自由电荷电场的耦合场。
因此很快。
徐云便写下了一对能带基底。
h0=txyy+tyy+1y+hc。
h0(k)=(txcoskx+tycosky)ckx，kyckx，ky。
接着他把这份数据推到了周绍平面前，看了眼正锁定着自己的摄像机，脸色平静的出声道：
“周院士，您看看这个耦合基底行吗？”
周绍平扶了扶老花镜，飞快的扫了几眼，赞许道：
“很好，小徐，做个失量相连吧，旋转算符的矩阵元就选j”
结果话没讲完。
周绍平忽然眉头一皱，对徐云道：
“小徐，你先等等。”
说着他便抽出一张空白的演算纸，飞快的写出了一段验证过程。
几分钟后。
望着手上的这份结果，周绍平摇了摇头：
“不行，j=0的赝标量不太合适，这样算的话破坏宇称的能标就对不上了”
“要不引入快度？这也不行，这样一来横向动量就受限了。”
见此情形。
徐云思索片刻，嘴里冒出了一个词：
“周院士，觉得利用绕y轴旋转算符的矩阵元怎么样？”
周绍平顿时一怔：
“小徐，你仔细说说？”
“您看啊。”
徐云见状拿起笔，飞快的在纸上写到：
“您考虑的问题核心不就是对连续对称性吗，根据诺特定理，我们可以加入一个标记特定态。”
“接着考虑 ee+→μμ+，就有了dm′mj(β)=j，m′|eiβjy|j，m”
“显然它们分别正比于 12(1+cosθ)和12(1cosθ)，同时宇称守恒，这两种情形贡献相同。”
“也就是dσdcosθ∝|d1，11|2+|d1，11|2=1+cos2θ”
看到这里。
周绍平的语气依旧有些茫然：
“所以小徐，你是准备把散射过程的能标反映在lorentz不变量里头？”
不知为何。
听到周绍平这番话后。
徐云心中忽然冒出了一股很奇怪的违和感，不过这会儿他没什么思考时间，便只好继续解释道：
“那倒不是，我的意思是可以对标到高能强子对撞的末态。”
“您看，它可以引入快度y和横向质量mt改写4-动量，同时也不会影响到横向动量的精度。”
“那事件数目呢？”
“参考沿束流呗，反正盘古粒子也是沿束流里发现的，沿束流的lorentz boost变化下，它的差是个不变量”
“原来如此小徐，你真厉害哇”
“你客气了”